| ← Март 2017 → | ||||||
|
1
|
3
|
|||||
|
6
|
7
|
8
|
9
|
10
|
||
|
13
|
14
|
15
|
16
|
17
|
18
|
19
|
|
22
|
23
|
24
|
25
|
|||
|
28
|
||||||
За последние 60 дней ни разу не выходила
Сайт рассылки:
http://best.moy-forum.net/
Открыта:
10-08-2009
Статистика
0 за неделю
Равноускоренное движение и задачи в кинематике
|
Равноускоренное движение и задачи в кинематике 2017-02-14 13:00 Шутер Ускорение характеризует быстроту изменения скорости, т.е. изменение величины скорости за единицу времени. Вектор среднего ускорения. Отношение приращения скорости
Вектор, среднего ускорения совпадает по направлению с вектором Ускорение, или мгновенное ускорение равно пределу среднего ускорения при стремлении промежутка времени
В проекциях на соответствующие координаты оси:
или
Указания к решению задач по кинематике Анализируя полученные формулы, в кинематике можно выделить четыре основных типа задач: 1. Общая прямая задача кинематики: По известной зависимости радиуса-вектора от времени 2. Общая обратная задача кинематики: По известным векторам скорости 3. Частная прямая задача кинематики: По известной зависимости пути от времени
Векторы 4. Частная обратная задача кинематики: По известным зависимостям скорости
Источник: physics-lectures.ru. Принцип относительности. Третий закон Ньютона 2017-03-02 13:00 Шутер Третий закон Ньютона Третий закон Ньютона формулируется следующим образом:
Следует отметить, что силы Принцип относительности Галилея
Рассмотрим две системы отсчета: неподвижную (К) и движущуюся относительно первой вдоль оси Х с постоянной Х с постоянной скоростью
Дифференцируя эти уравнения по времени и учитывая, что
Таким образом, если в системе К тело имеет ускорение а, то такое же ускорение оно имеет и в системе К’. Согласно второму закону Ньютона:
т.е. второй закон Ньютона одинаков в обоих случаях. При Следовательно, в механике все инерциальные системы отсчета совершенно равноправны. Поэтому никакими механическими опытами внутри системы нельзя обнаружить движется ли система равномерно и прямолинейно или покоится. |
к промежутку времени 
, в течение которого произошло это приращение, выражает среднее ускорение:
(1.13)
необходимо определить, векторы скорости 
и ускорения 
и их модули v и а, нормальную 
и тангенциальную 
составляющую ускорения, радиус кривизны траектории R.
, а затем все остальные параметры траектории, указанные в пункте 1.
необходимо найти скорость 
и ускорение 
тела. В этом случае можно определить лишь модуль скорости и ускорения:
и 
и 
приложены к разным телам и поэтому не уравновешивают друг друга.
(K’). Координаты тела М в системе К x:y:z , а в системе К’ - x’:y’:z’. Эти координаты связаны между собой соотношениями, которые называются преобразованием Галилея
, найдем соотношения между скоростями и ускорениями:
движение по инерции, т.о., справедлив и первый закон Ньютона, т.е. рассматриваемая нами подвижная система является инерциальной. Следовательно, уравнения Ньютона для материальной точки, а также для произвольной системы материальных точек одинаковы во всех инерциальных системах отсчета - инвариантны по отношению к преобразованиям Галилея.| В избранное | ||
